Die Dirac Gleichung: Difference between revisions
No edit summary |
No edit summary |
||
Line 33: | Line 33: | ||
Ansatz <math>\left[ \underline{\alpha },\underline{p} \right]=\left[ \beta ,{{p}_{i}} \right]=0</math><ref>Kommutator <math>\left[ A,B \right]=AB-BA</math></ref> | Ansatz <math>\left[ \underline{\alpha },\underline{p} \right]=\left[ \beta ,{{p}_{i}} \right]=0</math><ref>Kommutator <math>\left[ A,B \right]=AB-BA</math></ref> | ||
Für | Für <math>\phi =\underline{A}=0</math> soll<math>\hat{H}=\sqrt{{{{\hat{\underline{p}}}}^{2}}+{{m}^{2}}}</math> also <math>{{\underline{\hat{p}}}^{2}}+{{m}^{2}}={{\left( \underline{\alpha }\underline{\hat{p}}+\beta m \right)}^{2}}</math>. | ||
<math>\phi =\underline{A}=0</math> | |||
soll | |||
<math>\hat{H}=\sqrt{{{{\hat{\underline{p}}}}^{2}}+{{m}^{2}}}</math> | |||
also <math>{{\underline{\hat{p}}}^{2}}+{{m}^{2}}={{\left( \underline{\alpha }\underline{\hat{p}}+\beta m \right)}^{2}}</math>. | |||
Vielleicht liefert | Vielleicht liefert | ||
{{NumBlk|:| | {{NumBlk|:| | ||
Line 50: | Line 41: | ||
: |(1.32)|RawN=.}} | : |(1.32)|RawN=.}} | ||
die Lösung. | die Lösung. | ||
Line 56: | Line 46: | ||
Zeige, dass es 4x4-Matritzen sind: | Zeige, dass es 4x4-Matritzen sind: | ||
* <math>{{\alpha }_{i}},\beta </math> sollen hermitesch sein (<math>\hat{H}</math>soll nur reelle Eigenwerte haben):<math>{{\alpha }_{i}}={{\alpha }_{i}}^{+}\equiv {{\left( {{a}_{i}}^{*} \right)}^{T}}</math> | * <math>{{\alpha }_{i}},\beta </math> sollen hermitesch sein (<math>\hat{H}</math>soll nur reelle Eigenwerte haben):<math>{{\alpha }_{i}}={{\alpha }_{i}}^{+}\equiv {{\left( {{a}_{i}}^{*} \right)}^{T}}</math> | ||
* <math>{{\beta }^{2}}=\alpha _{i}^{2}=1\Rightarrow \beta ={{\beta }^{T}}={{\beta }^{-1}}\Rightarrow \beta </math>unitär, ebenso <math>{{\alpha }_{i}}</math> unitär | * <math>{{\beta }^{2}}=\alpha _{i}^{2}=1\Rightarrow \beta ={{\beta }^{T}}={{\beta }^{-1}}\Rightarrow \beta </math>unitär, ebenso <math>{{\alpha }_{i}}</math> unitär | ||
* Aus | * Aus <math>{{\alpha }_{i}}=-\beta {{\alpha }_{i}}{{\beta }^{-1}}\Rightarrow \underbrace{Tr}_{\text{Spur}}\left( {{\alpha }_{i}} \right)=-Tr\left( \beta {{\alpha }_{i}}{{\beta }^{-1}} \right)\underbrace{=}_{\text{zyklische Vertauschung}}-Tr\left( {{\alpha }_{i}} \right)\Rightarrow Tr\left( {{\alpha }_{i}} \right)=0</math> | ||
:analog <math>\beta =-{{\alpha }_{i}}\beta {{\alpha }_{i}}^{-1}\Rightarrow Tr\left( \beta \right)=0</math> | |||
analog <math>\beta =-{{\alpha }_{i}}\beta {{\alpha }_{i}}^{-1}\Rightarrow Tr\left( \beta \right)=0</math> | |||
* <math>{{\beta }^{2}}=\alpha _{i}^{2}=1\Rightarrow {{\alpha }_{i}},\beta </math>haben nur die Eigenwerte <math>\pm 1</math> | * <math>{{\beta }^{2}}=\alpha _{i}^{2}=1\Rightarrow {{\alpha }_{i}},\beta </math>haben nur die Eigenwerte <math>\pm 1</math> | ||
* Aus Spurfreiheit folgt, dass die Summe der Eigenwerte 0 ist. Also haben <math>{{\alpha }_{i}},\beta </math> grade Dimension | * Aus Spurfreiheit folgt, dass die Summe der Eigenwerte 0 ist. Also haben <math>{{\alpha }_{i}},\beta </math> grade Dimension | ||
* 2x2 Matrizen tun es nicht: | * 2x2 Matrizen tun es nicht: | ||
'''M''' | |||
komplex | |||
{| class="wikitable" border="1" | |||
Komplex, hermitesch <math>M={{M}^{T}}</math> | |+ Freie Parameter bei Matrizen | ||
! '''M'''!! '''P=Anzahl der Parameter in einer NxN-Matrix M''' | |||
<math>M={{M}^{T}},Tr\left( M \right)=0</math> | |- | ||
| komplex|| 2N² | |||
|- | |||
| Komplex, hermitesch <math>M={{M}^{T}}</math>|| N²(Diagonale)+N²-N=N² | |||
|- | |||
| <math>M={{M}^{T}},Tr\left( M \right)=0</math>|| <math>{{N}^{2}}-1</math> wegen der Zusatzbedingung <math>Tr\left( M \right)=0</math> | |||
|} | |||
'''Für N=2 folgt p=3 reelle Parameter.''' | '''Für N=2 folgt p=3 reelle Parameter.''' | ||
Line 146: | Line 138: | ||
{\underline{\underline{0}}} & {{{\underline{\underline{\sigma }}}}_{i}}^{2} \\ | {\underline{\underline{0}}} & {{{\underline{\underline{\sigma }}}}_{i}}^{2} \\ | ||
\end{matrix} \right),\quad {{\underline{\underline{\beta }}}^{2}}=\underline{\underline{1}}</math>(4x4 Einheitsmatrix). <font color="# | \end{matrix} \right),\quad {{\underline{\underline{\beta }}}^{2}}=\underline{\underline{1}}</math>(4x4 Einheitsmatrix). <font color="#3399FF">'''''(CHECK 1.32)'''''</FONT> | ||
Außerdem <math>{{\underline{\underline{\alpha }}}_{i}}={{\underline{\underline{\alpha }}}_{i}}^{T},\quad \underline{\underline{\beta }}={{\underline{\underline{\beta }}}^{T}},\quad {{\underline{\underline{\alpha }}}_{i}},\underline{\underline{\beta }}</math>unitär und spurlos. | Außerdem <math>{{\underline{\underline{\alpha }}}_{i}}={{\underline{\underline{\alpha }}}_{i}}^{T},\quad \underline{\underline{\beta }}={{\underline{\underline{\beta }}}^{T}},\quad {{\underline{\underline{\alpha }}}_{i}},\underline{\underline{\beta }}</math>unitär und spurlos. | ||
Line 158: | Line 150: | ||
: |(1.36)|RawN=.}} | : |(1.36)|RawN=.}} | ||
sind 4-komponentige Spinoren | sind 4-komponentige Spinoren<math>\Psi \left( x \right)=\left( \begin{matrix} | ||
<math>\Psi \left( x \right)=\left( \begin{matrix} | |||
{{\Psi }_{1}}\left( x \right) \\ | {{\Psi }_{1}}\left( x \right) \\ |
Revision as of 11:59, 6 September 2010
65px|Kein GFDL | Der Artikel Die Dirac Gleichung basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 1.Kapitels (Abschnitt 4) der Quantenmechanikvorlesung von Prof. Dr. T. Brandes. |
|}}
{{#set:Urheber=Prof. Dr. T. Brandes|Inhaltstyp=Script|Kapitel=1|Abschnitt=4}} Kategorie:Quantenmechanik __SHOWFACTBOX__
Die Klein-Gordon-Gleichung{{#set:Fachbegriff=Klein-Gordon-Gleichung|Index=Klein-Gordon-Gleichung}}
lässt sich durch Wurzelziehen umschreiben in
Aus der Wurzel lässt sich durch Entwicklung die Schrödingergleichung zurückgewinnen mit dem Ruheenergie Zusatzterm mc². Allerdings stört die Quadratwurzel.
Dirac: Linearisierung als
Ansatz [1]
Vielleicht liefert
die Lösung.
erzeugen eine sogenannten Clifford-Algebra{{#set:Fachbegriff=Clifford-Algebra|Index=Clifford-Algebra}} von 4x4 Matrizen
Zeige, dass es 4x4-Matritzen sind:
- haben nur die Eigenwerte
- Aus Spurfreiheit folgt, dass die Summe der Eigenwerte 0 ist. Also haben grade Dimension
- 2x2 Matrizen tun es nicht:
M | P=Anzahl der Parameter in einer NxN-Matrix M |
---|---|
komplex | 2N² |
Komplex, hermitesch | N²(Diagonale)+N²-N=N² |
wegen der Zusatzbedingung |
Für N=2 folgt p=3 reelle Parameter.
2x2 Matritzden M mit lassen sich als Linearkombinationen mit p=3 reellen Parametern mit der Basis der Pauli-Matrizen{{#set:Fachbegriff=Pauli-Matrizen|Index=Pauli-Matrizen}}
darstellen, d.h,
(1.34)
Die Pauli-Matrizen sind 3 linear unabhängige, antikommutierende Spurlose Matrizen, für (1.32) bräuchte man also 4, deshalb kann (1.32) nicht mit 2x2-Matrizen erfüllt werden.
Die 4x4 Matrizen werden gewählt als (in 2x2-Blockdarstellung)
Es gilt (4x4 Einheitsmatrix). (CHECK 1.32)
Die Wellenfunktion Ψ in der Dirac-Gleichung{{#set:Fachbegriff=Dirac-Gleichung|Index=Dirac-Gleichung}} (ohne Elektromagnetische Felder)
Literatur
LITERATUR: SKRIPT FREDENHAGEN