Bindungsenergien: Difference between revisions

Revision as of 17:25, 2 June 2011

Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann

Der Artikel Bindungsenergien basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 3.Kapitels (Abschnitt 0) der Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann.

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miniatur|zentriert|hochkant=3|Bindungsenergie Bindungsenergie{{#set:Fachbegriff=Bindungsenergie|Index=Bindungsenergie}} $B = z m_{p} c^{2} + N m_{n} c^{2} - M (Z, A) c^{2}$

\begin{aligned} m_{p} c^{2} & = 938, 256 M e V \\ m_{n} c^{2} & = 939, 550 M e V \end{aligned}

Da man die Massenbestimmung mit atomphysikalischen Meßmethoden (Massenspektrometer{{#set:Fachbegriff=Massenspektrometer|Index=Massenspektrometer}}) durchführt, versteht man unter Mc² die Masse des Atoms, d.h. man muß noch die Elektronenmassen abzüglich ihrer Bindungsenergien berücksichtigen. Deshalb bezieht man die Masseneinheit{{#set:Fachbegriff=Masseneinheit|Index=Masseneinheit}} 1 $m_{u}$ auf 1/12 der Masse des neutralen $C^{12}$ -Atoms.

$m_{u} c^{2} = 931, 478 M e V$

Prinzip der Massenspektrometrie: Durch die Messung der Energie $E = \frac{1}{2} m v^{2}$ und des Impulses $p = m v$ wird die Masse $m = p^{2} / 2 E$ bestimmt.

Prinzipieller Aufbau eines Energie und Impulsfilter{{#set:Fachbegriff=Impulsfilter|Index=Impulsfilter}}s in einem Massenspektrographen durch elektrische bzw. magnetische Felder:

miniatur|zentriert|hochkant=3|Massenspektrographen Energie und Impulsfilter

el. Feld: $\frac{m v^{2}}{r} = e E \to E_{k} = \frac{1}{2} m v^{2} = e r E$ ·Energiemessung{{#set:Fachbegriff=Energiemessung|Index=Energiemessung}}
magn. Feld: $\frac{m v^{2}}{r} = e v B \to p = m v = e r B$ Impulsmessung{{#set:Fachbegriff=Impulsmessung|Index=Impulsmessung}}

Ergebnis für Bindungsenergie pro Nukleon B/A

miniatur|zentriert|hochkant=3|Bethe-Weizäcker-Formel Im Mittel $B / A \approx 8 M e V$ , d.h. ~ 1% der Ruhemasse $m_{p} c^{2}$ •

Maximum bei ca. $A \approx 60$ (Eisen), danach wegen wachsender Coulombabstoßung{{#set:Fachbegriff=Coulombabstoßung|Index=Coulombabstoßung}} Abnahme um ca. 1 MeV auf $B / A \approx 7, 5 M e V$ bei $A \approx 230$ . Größere Unregelmäßigkeiten bei leichten Kernen bis $A \approx 20$ , besonders ausgeprägt bei:

Deuterium: $p + n \to d + 2, 2 M e V, B / A = 1, 1 M e V$
Helium: $d + d \to α + 24 M e V, B (α) = 28 M e V, B / A = 7 M e V$

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nächstes Kapitel

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 <noinclude>{{ScriptProf|Kapitel=3|Abschnitt=0|Prof=Prof. Dr. P. Zimmermann|Thema=Kern- und Strahlungsphysik|Schreiber=Moritz Schubotz}}</noinclude>
-[[Datei:Bindungsenergie8.png|miniatur|zentriert|hochkant=3]]
+[[Datei:Bindungsenergie8.png|miniatur|zentriert|hochkant=3|Bindungsenergie]]
-Bindungsenergie <math>B = zm_pc^2 + Nm_nc^2 - M(Z, A)c^2</math>
+{{FB|Bindungsenergie}} <math>B = zm_pc^2 + Nm_nc^2 - M(Z, A)c^2</math>
 :<math>\begin{align}
 m_pc^2 &= 938,256 MeV \\
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 Da man die Massenbestimmung mit atomphysikalischen Meßmethoden
-(Massenspektrometer) durchführt, versteht man unter Mc² die Masse
+({{FB|Massenspektrometer}}) durchführt, versteht man unter Mc² die Masse
 des Atoms, d.h. man muß noch die Elektronenmassen abzüglich ihrer
 Bindungsenergien berücksichtigen. Deshalb bezieht man die
-Masseneinheit 1 <math>m_u</math> auf 1/12 der Masse des neutralen <math>C^{12}</math>-Atoms.
+{{FB|Masseneinheit}} 1 <math>m_u</math> auf 1/12 der Masse des neutralen <math>C^{12}</math>-Atoms.
-<math>m_ue = 931,478MeV</math>
+<math>m_uc^2 = 931,478MeV</math>
 Prinzip der Massenspektrometrie: Durch die Messung der Energie <math>E =
-\frac{1}{2}mv^2</math> und des Impulses <math>p = mv</math> wird die Masse<math> m = p^2/2E</math> bestimmt.
+\frac{1}{2}mv^2</math> und des Impulses <math>p = mv</math> wird die Masse <math> m = p^2/2E</math> bestimmt.
-Prinzipieller Aufbau eines Energieund
+Prinzipieller Aufbau eines Energie und {{FB|Impulsfilter}}s in einem Massenspektrographen durch elektrische bzw. magnetische Felder:
-Impulsfilters in einern
-Massenspektrographen durch elektrische bzw. magnetische Felder:
-[[Datei:Energie_Impuls_Filter10.png|miniatur|zentriert|hochkant=3]]
+[[Datei:Energie_Impuls_Filter10.png|miniatur|zentriert|hochkant=3|Massenspektrographen Energie und Impulsfilter]]
-;el. Feld: <math>\frac{mv^2}{r}=e E \to E_k= \frac{1}{2}mv^2=e r E </math>·Energiemessung
+;el. Feld: <math>\frac{mv^2}{r}=e E \to E_k= \frac{1}{2}mv^2=e r E </math>·{{FB|Energiemessung}}
-;magn. Feld: <math>\frac{mv^2}{r}=e v B \to p=mv=e r B</math> Impulsmessung
+;magn. Feld: <math>\frac{mv^2}{r}=e v B \to p=mv=e r B</math> {{FB|Impulsmessung}}
 Ergebnis für Bindungsenergie pro Nukleon B/A
-[[Datei:Bethe-Weizaecker-Formel11.png|miniatur|zentriert|hochkant=3|Bethe-Weizaecker-Formel]]
+[[Datei:Bethe-Weizaecker-Formel11.png|miniatur|zentriert|hochkant=3|Bethe-Weizäcker-Formel]]
-Im Mittel <math>B/A \approx 8 MeV</math>, d.h. ~ 1% der Ruhemasse <math>m_pc^2</math> •
+Im Mittel <math>B/A \approx 8 MeV</math>, d.h. ~ 1% der '''Ruhemasse''' <math>m_pc^2</math> •
-Maximum bei ca. <math>A \approx 60</math> (Eisen), danach wegen wachsender Coulombabstoßung
+Maximum bei ca. <math>A \approx 60</math> (Eisen), danach wegen wachsender {{FB|Coulombabstoßung}} Abnahme um ca. 1 MeV auf <math>B/A \approx 7,5 MeV</math> bei <math>A \approx 230</math>.
-Abnahme um ca. 1 MeV auf <math>B/A \approx 7,5 MeV</math> bei <math>A \approx 230</math>.
 Größere Unregelmäßigkeiten bei leichten Kernen bis <math>A \approx 20</math>,
 besonders ausgeprägt bei:
 ;Deuterium: <math>p + n \to d + 2,2 MeV, B/A = 1,1 MeV</math>
 ;Helium: <math>d + d \to \alpha + 24 MeV, B(\alpha) = 28 MeV, B/A = 7 MeV</math>
+==siehe auch==
+[[Tröpfchenmodell,_Weizsäckersche_Massenformel|nächstes Kapitel]]

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