Vorurteilsfreie Schätzung des statistischen Operators zu einem festen Zeitpunkt

Thermodynamikvorlesung von Prof. Dr. A. Knorr

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Der Artikel Vorurteilsfreie Schätzung des statistischen Operators zu einem festen Zeitpunkt basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 2.Kapitels (Abschnitt 3) der Thermodynamikvorlesung von Prof. Dr. A. Knorr.

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{{#set:Urheber=Prof. Dr. A. Knorr|Inhaltstyp=Script|Kapitel=2|Abschnitt=3}} Kategorie:Thermodynamik __SHOWFACTBOX__

Motivation: ${\rho }_{nm}$ ($t_0$ < Eintreffen des Feldes $h_{\alpha }(t)$) bestimmen, hier formulieren wir das so allgemein, dass später Theorie auch für eine Abfolge von $t_0$'s, also ${\rho }_{nm}(t$) bei eingeschaltetem Feld gilt.

Unschärfemaß des statistischen Operators

Problem $\left\{G_{\nu }\right\}$ sei Satz von Observablen (z.B N,E eines Gases)

• andere Infos sollen nicht gemessen werden wenn wir $\rho (t_0)$ festlegen, so muss das so geschehn, dass nicht mehr Info als $\left\{G_{\nu }\right\}$ festgelegt wird.
• nur sicherzustellen, dass wir nicht mehr Info fordern als zustetht bilden wir Unschärfemaß $\eta (\rho )$ und $\eta$ soll angeben wie weit wir von reinem Zustand entfernt sind
• später wird y maximiert (Nichtwissen maximieren) unter der Nebenbedigung

($\left\{⟨G_{\nu }⟩\right\}$ bekannt, bzw im Experiment festgelegt) um $\rho$ zu finden

• --> Vorurteilsfreie Wahl zeichnet keine andere Observable aus!

Definition des Unschäfremaßes

$\eta \left(\rho \right)=-k\mathrm{T}\mathrm{r}(\rho \ln \rho )$ (Funktional von $\rho$ (analog: informationstheoretisches Maß von C. Channon 1946)

Ist das sinnvoll?

1. $\eta \left(\rho \right)$ sollte positiv sein, um Maß für Unschärfe zu ergeben
2. $\eta \left(\rho \right)$ solte 0 sein für einen reinen Zustand
3. $\eta \left(\rho \right)$ sollte $\mathrm{\infty }$ sein für einen komplett unbestimmten Zustand

ist zu zeigen:'

1) $\eta \left(\hat{\rho }\right)\ge 0$

$\hat{\rho }|r_m⟩=r_m|r_m⟩$ als Eigenwertgleichung für $\rho$ $\begin{array}{ll}& \eta \left(\rho \right)=-k\mathrm{T}\mathrm{r}(\rho \ln \rho )=-k\sum _m^{}⟨r_m|\rho \ln \rho |r_m⟩=-k\sum _m^{}{r}_m\ln r_m\\ & 1\ge r_m\ge 0\\ & \Rightarrow \ln r_m\le 0\\ & \Rightarrow \eta \left(\rho \right)\ge 0\\ \end{array}$

2) reiner Zustand --> $\eta \left(\rho \right)=0$

mit

${\rho }_0=|{\mathrm{\Psi }}_{i0}⟩⟨{\mathrm{\Psi }}_{i0}|$ $|{\mathrm{\Psi }}_{i0}⟩$ ist der reine Zustand Eigenwertproblem $|{\mathrm{\Psi }}_{i0}⟩⟨{\mathrm{\Psi }}_{i0}||r⟩=r|r⟩$ erfüllt für $|{\mathrm{\Psi }}_{i0}⟩=|r⟩,r=1$ $\eta \left({\rho }_0\right)=-k\sum _m^{}{r}_m\ln r_m=-k1\ln 1=0$

3) völlige Unbestimmtheit

betrachte Hibertraum der Diemension d (am Ende soll $d\to \mathrm{\infty }$ wie z.B in richtigem Kasten)

$w_i=\frac{1}{d}$ die Wahrscheinlichkeit der Realisierungen muss gleich sein (analogie Würfel)

$\rho =\sum _i{w}_i|{\mathrm{\Psi }}_i⟩⟨{\mathrm{\Psi }}_i|=\frac{1}{d}1$

$\begin{array}{ll}& \eta \left({\rho }_d\right)=-k\sum _{i=1}^d⟨i|\frac{1}{d}\ln \frac{1}{d}|i⟩\\ & =k\sum _{i=1}^d\frac{1}{d}\ln \frac{1}{d}=k\ln \frac{1}{d}\end{array}$ für $d\to \mathrm{\infty }$ folgt $\eta (\rho )=\mathrm{\infty }$

alle Grenywerte sind sinnvoll, damit $\eta \left(\rho \right)$ ein sinnvolles Unschärfemaß $\mathrm{\forall }\rho$ ist.

Jetzt können wir $\eta \left(\rho \right)$ nehmen um $\rho$ zu bestimmen.