Prüfungsfragen:Statistische Physik

Warum betreibt man statistische Physik

• Beschreibung von Vielteilchensystemen --> viele Freiheitsgrade-->unmöglich Lösung anzugeben
• Mangel an Informationen --> Mangel an Fragen

Ziel Gesetzte für makroskopische/mikroskopische Systemvariablen unter Einfluss externer Felder finden Wahrscheinlichkeitsverteilungen der Quantenmechanischen Zustände ${\mathrm{\Psi }}_i$ )

BILD $G_{\nu }$ als Funktion von ${\lambda }_{\nu },h_{\alpha }$ auffassen

Was sind die Konzepte der statistischen Physik

-Konzept zur Mittelung von Vielteilchensystemen.

Shannon Information: Maß für Informationsgehelt von Wahrscheinlichkeitsverteilungen

Entropie: Maß des Nichtwissens-

Shannon Information

Shannon Information $I\left[p_{\alpha }\right]:=\sum _{\alpha }{p}_{\alpha }\ln p_{\alpha }$

Minimierung der Shannon-Information

Schöll S21 $\lambda =-(\mathrm{\Psi }+1)$ Variation unter NB $\sum _{\alpha }{p}_{\alpha }=1$ ist eine Observable Annahme N_m andere Observable

D[x Log[x], x]=Log[x]+1

$0=\sum _{\alpha }\delta p_{\alpha }(\ln p_{\alpha }+1+\sum _{n=1}^{N_M}{\lambda }_n{A}_{\alpha }^n)$

$p_{\alpha }=exp(\mathrm{\Psi }-{\lambda }_n{A}_{\alpha }^n)$

$\mathrm{\Psi }=-1-{\lambda }_0$

verallgmeinerte kanonische Verteilung

?Volumenabhängigkeit

Entropie

Über negative Shannon Info *k $S:=-kI\left[p_{\alpha }\right]=-k\sum _{\alpha }{p}_{\alpha }\ln p_{\alpha }$

Über Dichtematrix/operator $S:=-k⟨\ln \rho ⟩=-k\mathrm{Tr}(\ln \rho ⟩=-k\sum _{\alpha }{p}_{\alpha }\ln p_{\alpha }$

Minimum bei reinen Zuständen? $S(\rho )\ge 0$

TD $dS=\frac{dQ}{T}$

Bose-Verteilung

$⟨n(E)⟩=\frac{1}{e^{\beta (E-\mu )}-1}$,$\beta =\frac{1}{kT}$

Bei Photonen µ=0

hohe Temperatur ?

Kurve schneidet Y nicht

File:Bose-einstein-fermi-dirac.png

Fermi-Verteilung

$⟨n(E)⟩=\frac{1}{e^{\beta (E-\mu )}+1}$,$\beta =\frac{1}{kT}$ T=0 Fermi Energie µ->E_f bei T=0 und als Fermienergie bezeichnet Bild:Fermi_dirac_distr.svg

GKSO

gerneralisierter kanonischer statistischer Operator ?Zustandssumme

Zustandssumme

kanonische Verteilung $Z=e^{\psi }=e^{1+{\lambda }_0}=\sum _{a}lpha{e}^{-{\lambda }_n{A}_{\alpha }^n}$

$\begin{array}{rl}{Z}_k(N,V,T)& =\sum _i{\mathrm{e}}^{-\beta E_i}.\\ Z_{gk}(\mu ,V,T)& =\sum _i{\mathrm{e}}^{-\beta (E_i-\mu N_i)}\\ Z_{\mathrm{m}}(U,N,V)& =\sum _{E_{\psi }(N,V)\le U}1\\ Z_{\mathrm{m}}(U,N,V)& =\underset{H(p,q,N,V)\le U}{\int }\frac{d^{3N}p{d}^{3N}q}{h^{3N}N!}\end{array}$

Wie kann man Potentiale berechnen?

$\begin{array}{rl}S(N,V,E)& =k_{\mathrm{B}}\log Z_m(N,V,E)\\ F(N,V,T)& =-k_{\mathrm{B}}T\log Z_k(N,V,T)\\ \mathrm{\Omega }(\mu ,V,T)& =-k_{\mathrm{B}}T\log Z_g(\mu ,V,T)\end{array}$

[1]

Zustandsgleichung

Wie erhält man sie

Enthalpie

$H:=U+pV:=U(S,V,N)-{\frac{\partial U}{\partial V}}_{S,N}V$ $dH=TdS+Vdp+\mu dN$ dU: änderung der inneren Energie d(pV) Änderung der Volumenarbeit

Großkanonisches Potential

[2]

$\mathrm{\Omega }:=F-\mu N=U-TS-\mu N$

   dΩ = − SdT − Ndμ − pdV 

Ω = − pV.

thermische Wellenlänge

f ideales Gas $\lambda =\frac{h}{\sqrt{2\pi mhT}},E=\pi hT$?

Temperatur

$T^{-1}=\frac{\partial S}{\partial E}$

mikroskopisches Ensemble

chemisches Potential

-Einschränkung: Bosegas nur kleiner 0 Zulässig