Kernradien

Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann

65px|Kein GFDL

Der Artikel Kernradien basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 2.Kapitels (Abschnitt 0) der Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann.

Kernradien	{{#ask:Kategorie:Kern- und Strahlungsphysik Kapitel::2 Abschnitt::0 Urheber::Prof. Dr. P. Zimmermann}}	{{#ask:Kategorie:Kern- und Strahlungsphysik Abschnitt::0 Kapitel::0 Urheber::Prof. Dr. P. Zimmermann}}
	{{#ask:Kategorie:Kern- und Strahlungsphysik Kapitel::2 Abschnitt::!0 Urheber::Prof. Dr. P. Zimmermann	format=ol	order=ASC	sort=Abschnitt }}	{{#ask:Kategorie:Kern- und Strahlungsphysik Abschnitt::0 Urheber::Prof. Dr. P. Zimmermann Kapitel::!0	format=ol	order=ASC	sort=Kapitel }}

{{#ask: |format=embedded |Kategorie:Kern- und StrahlungsphysikKapitel::2Abschnitt::!0Urheber::Prof. Dr. P. Zimmermann |order=ASC |sort=Abschnitt |offset=0 |limit=20 }} {{#set:Urheber=Prof. Dr. P. Zimmermann|Inhaltstyp=Script|Kapitel=2|Abschnitt=0}} Kategorie:Kern- und Strahlungsphysik __SHOWFACTBOX__

Kernradienbestimmung durch Streuexperimente{{#set:Fachbegriff=Streuexperimente|Index=Streuexperimente}} mit hochbeschleunigten Elektronen (Hofstadter-Experiment{{#set:Fachbegriff=Hofstadter-Experiment|Index=Hofstadter-Experiment}}e)

miniatur|Hofstadter-Experimente Beugungsmaxima und -minima

Erstes Minimum bei $\sin \theta \approx 0,61{\frac {\lambda }{d}}$

Bedingung: $\lambda \leq d$

Für Kern $\lambda \leq 10^{-14}m$, als 'Licht' sind hochbeschleunigte Elektronen gut geeignet (keine Starke WW).

Verknüpfung von Energie{{#set:Fachbegriff=Energie|Index=Energie}} E, Impuls{{#set:Fachbegriff=Impuls|Index=Impuls}} p und Wellenlänge{{#set:Fachbegriff=Wellenlänge|Index=Wellenlänge}} $\lambda$ durch relativistische Energiegleichung{{#set:Fachbegriff=relativistische Energiegleichung|Index=relativistische Energiegleichung}}:

miniatur|zentriert|hochkant=4|Einstein Energiegleichung

Für relat. Teilchen ($E\gg m_{0}c^{2}$, exakt für Teilchen mit Ruhemasse $m_{0}=0$, d.h. Photonen, Neutrinos (?), Gravitonen (?), ... ) gilt wegen $E=pc$ für die de Broglie-Wellenlänge $\lambda \!\!\!{}^{-}$:

$\lambda \!\!\!{}^{-}={\frac {\hbar }{p}}={\frac {hc}{E}}\approx {\frac {3\times 10^{8-34}m}{1.6\times 10^{-19+6}E[MeV]}}\approx 200{\frac {10^{-15}}{E[MeV]}}$

d.h. für $E>200MeV$ ist $\lambda \!\!\!{}^{-}<10^{-15}m$.

Hofstädter-Experimente am Linearbeschleuniger in Stanford 1957

miniatur|zentriert|hochkant=3

Ergebnis der Messungen für viele Elemente: $R\approx A^{1/3}=1,20A^{1/3}10^{-15}m$

Genauer: kein scharfer Rand

gerahmt|zentriert|hochkant=4|Für alle Kerne etwa gleiche Ladungsdichte $\rho _{0}$ im Inneren und gleiche Randbreite von ca. $2\times 10^{-15}$ m.

Quantitativ beschreibbar durch die Wood-Saxon-Formel:

$\rho (r)={\frac {\rho _{0}}{1+\exp {\frac {r-R}{a}}}}$

{{#set:Gleichung=Wood-Saxon-Formel|Index=Wood-Saxon-Formel}}

Randbreite (90% $\to$ 10% Abfall) $\approx 4,40a\approx 2,4\times 10^{-15}m$ 'Radius' $R=1,07\times A^{1/3}10^{-15}$ m

Andere Meßmethoden zur Kernradienbestimmung: Isotopieverschiebung{{#set:Fachbegriff=Isotopieverschiebung|Index=Isotopieverschiebung}} (Volumeneffekt) im optischen Bereich

miniatur|miniatur|zentriert|hochkant=4|besonders für S-Elektronen wegen deren endlicher Aufenthaltswahrscheinlichkeit am Kernort. Noch wesentlich stärkerer Effekt bei myonischen Atomen wegen der ca. 200x kleineren Bahnradien.

Weitere Informationen

(gehört nicht zum Skript) Hofstäder-Experiment