Kernradien

Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann

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Der Artikel Kernradien basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 2.Kapitels (Abschnitt 0) der Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann.

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Kernradienbestimmung durch Streuexperimente mit hochbeschleunigten Elektronen (Hofstädter-Experimente) miniatur Beugungsmaxima und -minima

Erstes Minimum bei $\sin \theta \approx 0,61\frac{\lambda }{d}$

Bedingung: $\lambda \le d$

Für Kern $\lambda \le 10^{-14}m$, als 'Licht' sind hochbeschleunigte Elektronen gut geeignet (keine Starke WW).

Verknüpfung von Energie E, Impuls p und Wellenlänge $\lambda$ durch relativistische Energiegleichung: Datei:EnergieMasseEinstein4.png

Für relat. Teilchen ($E\gg m_0{c}^2$, exakt für Teilchen mit Ruhemasse $m_0=0$, d.h. Photonen, Neutrinos (?), Gravitonen (?), ... ) gilt wegen $E=pc$ für die de Broglie-Wellenlänge $\lambda {}^{-}$:

$\lambda {}^{-}=\frac{\hslash }{p}=\frac{hc}{E}\approx \frac{3\times 10^{8-34}m}{1.6\times 10^{-19+6}E[MeV]}\approx 200\frac{10^{-15}}{E[MeV]}$

d.h. für $E>200MeV$ ist $\lambda {}^{-}<10^{-15}m$.

Hofstädter-Experimente am Linearbeschleuniger in Stanford 1957 (Zusammenfassend: Rev. Mod. Phys. 1Q, 142-584 (1958) http://rmp.aps.org/abstract/RMP/v30/i2/p412_1)

Ergebnis der Messungen für viele Elemente: $R\approx A^{1/3}=1,20A^{1/3}10^{-15}m$

Genauer: kein scharfer Rand

Für alle Kerne etwa gleiche Ladungsdichte Po im Inneren und gleiche Randbreite von ca. $2\times 10^{-15}$ m.

Quantitativ beschreibbar durch die Wood-Saxon-Forrnel:

$\rho (r)=\frac{{\rho }_0}{1+\exp \frac{r-R}{a}}$

Randbreite (90% $\to$ 10% Abfall) $\approx 4,40a\approx 2,4\times 10^{-15}m$ 'Radius' $R=1,07\times A^{1/3}10^{-15}$ m

Andere Meßmethoden zur Kernradienbestimmung: Isotopieverschiebung (Volurneneffekt) im optischen Bereich

besonders für S-Elektronen wegen deren endlicher Aufenthaltswahrscheinlichkeit am Kernort. Noch wesentlich stärkerer Effekt bei myonischen Atomen wegen der ca. 200x kleineren Bahnradien.