Beispiel des Großkanonischen Ensenbles: Difference between revisions
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Illustration am Anhand von | |||
<math>\begin{align} | |||
& {{G}_{\nu }}=\left\{ H,N \right\} \\ | |||
& {{h}_{\alpha }}=\left\{ V \right\} \\ | |||
\end{align}</math> | |||
definiert das großkanonische Ensemble | |||
man kannt durch die Wahl sofort R, <math>S={{S}_{gk}}</math> | |||
<math>\begin{align} | |||
& R=\frac{1}{Z}{{e}^{-\sum\limits_{\nu }{{{\lambda }_{\nu }}{{G}_{\nu }}}}} \\ | |||
& {{R}_{gk}}=\frac{1}{{{Z}_{gk}}}{{e}^{-{{\lambda }_{1}}H-{{\lambda }_{2}}N}} | |||
\end{align}</math> | |||
oftmals <math>{{\lambda }_{1}}=\beta ,\quad {{\lambda }_{2}}=-\beta \mu </math> | |||
<math>\left( {{\lambda }_{1}},{{\lambda }_{2}} \right)\to \left( \beta ,\mu \right)</math> | |||
wir zeigen: | |||
<math>\beta =\frac{1}{kT}</math> Temperatur taucht auf muss gezeigt werden | |||
<math>\mu</math> = Chemisches Potential ist die Energie die man braucht um 1 Teilchen hinzu zufügen | |||
<math>{{R}_{gk}}=\frac{1}{Z}{{e}^{-\beta \left( H-\mu N \right)}}</math> | |||
==Entropie== | ==Entropie== | ||
Revision as of 18:33, 30 August 2010
Thermodynamikvorlesung von Prof. Dr. A. Knorr
| 65px|Kein GFDL | Der Artikel Beispiel des Großkanonischen Ensenbles basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 2.Kapitels (Abschnitt 4) der Thermodynamikvorlesung von Prof. Dr. A. Knorr. |
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{{#set:Urheber=Prof. Dr. A. Knorr|Inhaltstyp=Script|Kapitel=2|Abschnitt=4}} Kategorie:Thermodynamik __SHOWFACTBOX__
Illustration am Anhand von definiert das großkanonische Ensemble man kannt durch die Wahl sofort R,
wir zeigen: Temperatur taucht auf muss gezeigt werden = Chemisches Potential ist die Energie die man braucht um 1 Teilchen hinzu zufügen
Entropie
Lagrangeparameter /Zustandsgleichung
Temperatur und chemisches Potential
Nullter Hauptsatz der Thermodynamik
Es existiert eine skalare Größe T (Temperatur) zur Charaktersierung eines Systems; bei Kontakt (und langem Warten) sind die Temperaturen zweier Systeme gleich. anlog Potential, Druck