Editing Tröpfchenmodell, Weizsäckersche Massenformel

<noinclude>{{ScriptProf|Kapitel=4|Abschnitt=0|Prof=Prof. Dr. P. Zimmermann|Thema=Kern- und Strahlungsphysik|Schreiber=Moritz Schubotz}}</noinclude>

Die nahezu konstante {{FB|Nukleonendichte}} <math>\rho \approx 10^{17} kg/m^3</math> und der nahezu
konstante B/A-Wert ("{{FB|Kondensationswärme}}") legt die Analogie zum
Flüssigkeitstropfen nahe. 
Massenformel<ref>Weizsäcker Z. Phys. 96, 431 (1935)</ref>


{{FB|Bindungsenergie}} setzt sich aus 5 Anteilen zusammen:
:<math>B=\sum_{i=1}^5 B_i</math>

;1. {{FB|Volumenenergie}}: <math>B_1=a_1 A</math> Volumenenergie ("Kondensationswärme" ) vermindert um
;2. {{FB|Oberflächenenergie}}: <math>B_2=-a_2 A^{2/3}</math> ~ Anzahl der Nukleonen an der
Oberfläche, die weniger stark gebunden sind.
;3. {{FB|Coulombenergie}}: <math>B_3=- \frac{1}{4 \pi \epsilon_0} \frac{5}{3} \frac{Z(Z-1)e^2}{R}=-a_3 \frac{Z(Z-1)}{A^{1/3}}</math> einer homogen geladenen Kugel

Durch die Coulombenergie <math>B_3</math> würden für {{FB|Isobare}} (A = const) zu stark
Kerne mit vielen Neutronen bevorzugt. In Wirklichkeit ist jedoch <math>Z\approx N</math>.

Genauer: Nuklidkarte
[[Datei:Nuklidkarte_Stabile_Kerne_12.png|miniatur|zentriert|hochkant=3|Nuklidkarte]]

Als Gegengewicht genüber dem Coulombterm deshalb:
;4. {{FB|Asymmetrie-Energie}}: <math>B_4 = -a_4\frac{(N-Z)^2}{A}</math>
Außerdem gilt folgende Regel, wenn man die Kerne bezüglich gerader oder ungerader Protonen- oder Neutronenzahl ordnet:

<math>\begin{array}{*{35}{l}}
   {} & (g,g)\to  & (u,g), & (g,u)\to  & (u,u)\to \text{Abnahme der Stabilitaet} \\
   \text{stab}\text{.  Kerne}\quad  & 158 & 50, & 53 & 6  \\
\end{array}</math>

;5. {{FB|Parität}}: Deshalb <math>B_5= \delta = a_5 A^{-1/2}</math> 
mit <math>\begin{align}
  & \text{(g}\text{, g) : }\text{+}\delta  \\ 
 & \text{(u}\text{, g) }\text{, (g}\text{, u) : }\text{0} \\ 
 & \text{(u}\text{, u) : }\text{-}\delta  \\ 
\end{align}</math>


Anpassung der Formel an viele Massenwerte gibt einen optimalen Wertesatz für die 5 Parameter <math>a_i : a_1 = 16 MeV, a_2 = 18 MeV, a_3 = 0,7 MeV, a_4 = 23 MeV</math> und mit <math>a_5 = 12 MeV</math> <ref>(Seeger Nucl. Phys. 25, 1(1961)</ref>).
Genauigkeit <math>\approx 1% ab \approx 40</math>.

== Folgerungen aus der Weizsäckerschen Massenformel ==


=== I. Isobarenregeln ===

Für {{FB|Isobare}} (A = const.) ist die Massenformel quadratisch in Z,
deshalb bekommt man für A = ungerade, d.h. für (u, g)- und (g, u)-Kerne
eine Parabel und für A = gerade, d.h. für (g, g)- und (u, u)-Kerne zwei Parabeln, die durch den Abstand <math>2 \delta</math> der
{{FB|Paarungsenergie}} <math>\delta</math> getrennt sind.

[[Datei:IsobarenRegel13.png|miniatur|hochkant=3|zentriert|Isobarenparabeln]]

Trägt man die Massenwerte in die {{FB|Nuklidkarte}} auf der N-Z-Ebene
nach oben auf, dann sind die Isobarenparabeln Schnitte längs der
Linie '''A = Z + N = const'''. Die stabilen Kerne liegen in der
"Talsohle des Massetals".


Umwandlung durch Beta-Zerfall:

<math>\begin{align}
   {{\beta }^{+}}:\quad n &\to p+{{e}^{-}}+\tilde{\nu } \\ 
  {{\beta }^{-}}:\quad n &\to p+{{e}^{+}}+\nu  \\ 
  {{e}^{-}}+p& \to n+\tilde{\nu } \\ 
\end{align}</math> Konkurrenzprozeß: {{FB|Kerneinfang}}

=== II. Kernspaltung und Fusion ===

Allgemein für leichtere Kerne Energiegewinn durch {{FB|Fusion}}, für
schwerere Kerne durch {{FB|Spaltung}} möglich. Spontane Fusion durch
Coulombabstoßung, spontane Spaltung durch {{FB|Spaltschwelle}} behindert.

====Spaltung====

[[Datei:SpontaneSpaltung14.png|miniatur|hochkant=3|zentriert|Stabilitätsbetrachtung bezüglich spontaner Spaltung]]
;Coulombenergie: <math>B_3 \to B_3(1-\frac{1}{5}\epsilon)^2</math> nimmt '''ab'''.
;Oberflächenenergie: <math>B_2 \to B_2(1+\frac{2}{5}\epsilon)^2</math> nimmt '''ab'''.
Stabilitätsbedingung gegenüber spontaner Spaltung: größere Zunahme
der Oberflächenenergie als Abnahme der Coulombenergie.

Rechnung: <math>Z^2/A \lesssim 51</math>

Für <math>Z^2/A \lesssim 51</math> Spaltschwelle:


[[Datei:SpaltSchwelle15.png|miniatur|hochkant=3|zentriert|Spaltschwelle]]


Neutroneninduzierte Spaltung bei Uran durch freiwerdende {{FB|Bindungsenergie}} bei {{FB|Neutroneneinfang}}. Für {{FB|thermische Neutronen}} ist diese Bindungsenergie

bei <math>^{235}U+n\to^{236}U+6,4MeV\quad(g,u)\underset{n}{\to}(g,g)</math>

bei <math>^{238}U+n\to^{239}U+4,8MeV\quad(g,g)\underset{n}{\to}(g,u)</math>

Die fehlende Paarungsenergie bei <math>^{239}U</math> bedingt die niedrigere Bind
dungsenergie, so daß bei <math>^{238}U</math> der Einbau thermischer Neutronen nicht zur Überwindung der Spaltschwelle ausreicht.


Allgemein Spaltprozeß:
<math>^{235}U+n\textrm{(thermisch)}\to^{236}U\to X+Y+kn</math>


Spaltbruchstücke X und Y instabil wegen Neutronenüberschuß, <math>\beta^-</math>-Zerfall,
z.B.

[[Datei:BSPSpaltprozess.png|miniatur|hochkant=3|zentriert]]

Grobe Abschätzung für <math>^{235}U</math>-Verbrauch:
:<math>1kg\quad^{235}U:E=N\Delta E\backsimeq\frac{1000}{235}6\times10^{23}\times2\times10^{8}\times1,6\times10^{-19}{ Ws}\backsimeq8\times10^{13}{ Ws}\backsimeq10^{8}{ MWd}</math>

====Fusion====

Bei sehr leichten Kernen Durchtunneln des Coulombwalls oberhalb von <math>1 keV \approx 1,2 10^7 K</math> möglich (z.B. Sonneninnere mit <math>T \approx 1,5 10^7 K</math> und <math>\rho \approx 10^5 kg /m^3</math>).

Kontrollierte Fusion mit Deuterium und Trithium
<math>d+^{3}H\to\underset{3MeV}{^{4}He}+\underset{14MeV}{n}+17,6MeV</math>

<math>n+^{7}Li\to^{4}He+\underbrace{^{3}H}_{t_{1/2}\approx12a}+n-2,5MeV</math>

==siehe auch==
http://de.wikipedia.org/wiki/Bethe-Weizs%C3%A4cker-Formel
[[Datei:Isotopentabelle_Segre.svg|miniatur]]
[[Datei:Tröpfchenmodell.PNG|miniatur]]
<references />