Editing Kerndrehimpulse und elektromagnetische Kernmomente
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Der {{FB|Kerndrehimpuls}} I setzt sich aus den {{FB|Bahndrehimpuls}}en <math>l_i</math> und | Der {{FB|Kerndrehimpuls}} I setzt sich aus den {{FB|Bahndrehimpuls}}en <math>l_i</math> und | ||
{{FB|Spin}}s <math>s_i</math> der elnzelnen Nukleonen zusammen. | {{FB|Spin}}s <math>s_i</math> der elnzelnen Nukleonen zusammen. | ||
: <math> | : <math>I = \sum l_i + s_i</math>. | ||
Bahndrehimpulse | Bahndrehimpulse | ||
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Die magnetischen Kerndipolmomente <math>\mu_I</math> für (g, u)- und (u,g)-Kerne lassen sich (zumindest für leichte Kerne) näherungsweise auf den des letzten ungepaarten Nukleons zurückführen (Schmidt-Modell). | Die magnetischen Kerndipolmomente <math>\mu_I</math> für (g, u)- und (u,g)-Kerne lassen sich (zumindest für leichte Kerne) näherungsweise auf den des letzten ungepaarten Nukleons zurückführen (Schmidt-Modell). | ||
==Elektrisches Kernquadrupolmoment Q== | ==Elektrisches Kernquadrupolmoment Q== | ||
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Q gibt Abweichung von der Kugelgestalt wieder | Q gibt Abweichung von der Kugelgestalt wieder | ||
Potential | Potential \phi für p im Außenraum <math>\Delta \phi = 0</math> | ||
:<math>\phi(r,\theta) = \frac{1}{4 \pi \epsilon_0} \sum\limits_{n=0}^{\infty} a_n \frac{1}{r^{n+1}} P_n(\cos \theta)</math> | :<math>\phi(r,\theta) = \frac{1}{4 \pi \epsilon_0} \sum\limits_{n=0}^{\infty} a_n \frac{1}{r^{n+1}} P_n(\cos \theta)</math> | ||
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Vorzeichen: | Vorzeichen: | ||
[[Datei:KernQuadrupolmoment-Geometry21.png|gerahmt|Formen des Kernquadupolmoments]] | [[Datei:KernQuadrupolmoment-Geometry21.png|gerahmt|Formen des Kernquadupolmoments]] | ||
==Ergänzende Infromationen== | ==Ergänzende Infromationen== | ||
(gehört nicht zum Skript) | (gehört nicht zum Skript) |