Editing D'Alembertsches Prinzip der virtuellen Arbeit
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{{Scripthinweis|Mechanik|1|3}} | |||
Gegeben sei ein System von N Massepunkten mit beliebigen (holonomen oder nicht holonomen) Zwangsbed. | Gegeben sei ein System von N Massepunkten mit beliebigen ( holonomen oder nicht holonomen) Zwangsbed. | ||
Schreiben wir die Bewegungsgleichungen mit den Zwangskräften | Schreiben wir die Bewegungsgleichungen mit den Zwangskräften Zi als: | ||
<math>\begin{align} | |||
& {{m}_{i}}{{{\ddot{\vec{r}}}}_{i}}(t)-{{{\vec{X}}}_{i}}={{{\vec{Z}}}_{i}}\quad i=1...N \\ | & {{m}_{i}}{{{\ddot{\vec{r}}}}_{i}}(t)-{{{\vec{X}}}_{i}}={{{\vec{Z}}}_{i}}\quad i=1...N \\ | ||
& \to \sum\limits_{i}{\left( {{m}_{i}}{{{\ddot{\vec{r}}}}_{i}}(t)-{{{\vec{X}}}_{i}} \right)\delta {{{\vec{r}}}_{i}}=}\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}\delta {{{\vec{r}}}_{i}}} \\ | & \to \sum\limits_{i}{\left( {{m}_{i}}{{{\ddot{\vec{r}}}}_{i}}(t)-{{{\vec{X}}}_{i}} \right)\delta {{{\vec{r}}}_{i}}=}\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}\delta {{{\vec{r}}}_{i}}} \\ | ||
\end{align}</math> | \end{align}</math> | ||
{{Def|Dabei versteht man | {{Def|;Dabei versteht man | ||
:<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{X}}}_{i}}\delta {{{\vec{r}}}_{i}}}</math> als virtuelle Arbeit der eingeprägten Kräfte und | :<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{X}}}_{i}}\delta {{{\vec{r}}}_{i}}}</math> als virtuelle Arbeit der eingeprägten Kräfte und | ||
:<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}\delta {{{\vec{r}}}_{i}}}</math> als virtuelle Arbeit der Zwangskräfte.|Virtuelle Arbeit}} | :<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}\delta {{{\vec{r}}}_{i}}}</math> als virtuelle Arbeit der Zwangskräfte.|Virtuelle Arbeit}} | ||
{{Beispiel|'''Beispiel: Bewegung auf einer Fläche''' | {{Beispiel|<u>'''Beispiel: Bewegung auf einer Fläche'''</u> | ||
<math>f({{\vec{r}}_{i}},t)=0</math> | |||
Line 25: | Line 25: | ||
<math>\vec{a}\cdot (\vec{r}-{{\vec{r}}_{o}}(t))=0</math> | |||
Line 31: | Line 31: | ||
<math>\begin{align} | |||
& {{{\vec{Z}}}_{i}}={{\lambda }_{i}}({{{\vec{r}}}_{1}},{{{\vec{r}}}_{2}},...,{{{\vec{r}}}_{N}}){{\nabla }_{ri}}f \\ | & {{{\vec{Z}}}_{i}}={{\lambda }_{i}}({{{\vec{r}}}_{1}},{{{\vec{r}}}_{2}},...,{{{\vec{r}}}_{N}}){{\nabla }_{ri}}f \\ | ||
& {{\nabla }_{ri}}f\quad z.B.\vec{a}\ f\ddot{u}r\ Ebene \\ | & {{\nabla }_{ri}}f\quad z.B.\vec{a}\ f\ddot{u}r\ Ebene \\ | ||
Line 40: | Line 40: | ||
<math>{{\vec{Z}}_{i}}\delta {{\vec{r}}_{i}}=0={{\lambda }_{i}}({{\vec{r}}_{1}},{{\vec{r}}_{2}},...,{{\vec{r}}_{N}}){{\nabla }_{ri}}f\delta {{\vec{r}}_{i}}={{\lambda }_{i}}\delta f</math> | |||
Line 46: | Line 46: | ||
<math>{{\nabla }_{ri}}f\delta {{\vec{r}}_{i}}</math> | |||
ist als Variation der Zwangsbedingung zu verstehen: | ist als Variation der Zwangsbedingung zu verstehen: | ||
<math>{{\nabla }_{ri}}f</math> | |||
ist ein Differenzial senkrecht auf die Fläche | ist ein Differenzial senkrecht auf die Fläche | ||
<math>f\delta {{\vec{r}}_{i}}</math> | |||
ein Differenzial parallel zur Fläche | ein Differenzial parallel zur Fläche | ||
Line 60: | Line 60: | ||
<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}\delta {{{\vec{r}}}_{i}}}=0</math> | |||
Line 66: | Line 66: | ||
<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}d{{{\vec{r}}}_{i}}}\ne 0</math> | |||
}} | }} | ||
{{Beispiel| | {{Beispiel| | ||
Line 72: | Line 72: | ||
<math>{{f}_{\lambda }}=\left| {{{\vec{r}}}_{i}}-{{{\vec{r}}}_{j}} \right|-{{l}_{ij}}:={{r}_{ij}}-{{l}_{ij}}=0</math> | |||
Annahme: Die Zwangskräfte wirken in Richtung | Annahme: Die Zwangskräfte wirken in Richtung | ||
<math>{{\vec{r}}_{i}}-{{\vec{r}}_{j}}</math> | |||
<math>{{\vec{Z}}_{ij}}={{\lambda }_{ij}}\frac{{{{\vec{r}}}_{i}}-{{{\vec{r}}}_{j}}}{{{r}_{ij}}}</math> | |||
Line 87: | Line 87: | ||
Bestimme die Richtung der Zwangskraft und multipliziere einen beliebigen skalaren Faktor mit dieser Richtung. | Bestimme die Richtung der Zwangskraft und multipliziere einen beliebigen skalaren Faktor mit dieser Richtung. | ||
Falls die Richtungen für verschiedene Zwangskräfte verschieden sind, so muss man diese indizieren (mit einem Index kenntlich machen). Die Zwangskräfte erhalten dann ebenso indizierte skalare Faktoren. | Falls die Richtungen für verschiedene Zwangskräfte verschieden sind, so muss man diese indizieren ( mit einem Index kenntlich machen). Die Zwangskräfte erhalten dann ebenso indizierte skalare Faktoren. | ||
Mit Hilfe des 3. Newtonschen Axioms können wir weiter einschränken: | Mit Hilfe des 3. Newtonschen Axioms können wir weiter einschränken: | ||
<math>{{\vec{Z}}_{ij}}=-{{\vec{Z}}_{ji}}\Rightarrow {{\lambda }_{i{{j}_{{}}}}}={{\lambda }_{ji}}</math> | |||
Line 98: | Line 98: | ||
<math>{{\vec{Z}}_{i}}=\sum\limits_{j\ne i}{{{Z}_{ij}}}=\sum\limits_{j}{{{\lambda }_{ij}}\frac{{{{\vec{r}}}_{i}}-{{{\vec{r}}}_{j}}}{{{r}_{ij}}}}</math> | |||
<math>{{\vec{Z}}_{i}}\delta {{\vec{r}}_{i}}\ne 0</math> | |||
im Allgemeinen. Es verschwindet also nicht die virtuelle Arbeit für jede Masse einzeln. | im Allgemeinen. Es verschwindet also nicht die virtuelle Arbeit für jede Masse einzeln. | ||
Line 108: | Line 108: | ||
<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}{{\delta }_{{}}}{{{\vec{r}}}_{i}}}=\sum\limits_{i,j}{{{\lambda }_{ij}}\frac{{{{\vec{r}}}_{i}}-{{{\vec{r}}}_{j}}}{{{r}_{ij}}}{{\delta }_{{}}}{{{\vec{r}}}_{i}}}=\frac{1}{2}\sum\limits_{i,j}{{{\lambda }_{ij}}\frac{{{{\vec{r}}}_{i}}-{{{\vec{r}}}_{j}}}{{{r}_{ij}}}}{{\delta }_{{}}}{{({{\vec{r}}_{i}}-{{\vec{r}}_{j}})}_{{}}}=\frac{1}{2}\sum\limits_{i,j}{{{\lambda }_{ij}}}{{\delta }_{{}}}{{r}_{ij}}=0</math> | |||
Line 114: | Line 114: | ||
<math>\delta |r|=\delta {{(\vec{r}\cdot \vec{r})}^{\frac{1}{2}}}=\frac{1}{2}{{(\vec{r}\cdot \vec{r})}^{-\frac{1}{2}}}2\vec{r}\delta \vec{r}=\frac{\vec{r}\delta \vec{r}}{r}</math> | |||
und | |||
<math>{{\delta }_{{}}}{{r}_{ij}}=0</math> | |||
}} | }} | ||
Allgemein kann man fordern: | Allgemein kann man fordern: | ||
<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}{{\delta }_{{}}}{{{\vec{r}}}_{i}}}=0</math> | |||
für alle betrachteten Zwangskräfte. | für alle betrachteten Zwangskräfte. | ||
Das bedeutet: Gleitreibungskräfte längs einer Fläche sind als Zwangskräfte ausgeschlossen. | Das bedeutet: Gleitreibungskräfte längs einer Fläche sind als Zwangskräfte ausgeschlossen. | ||
Somit folgt als d'Alembertsches Prinzip: | |||
<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}{{\delta }_{{}}}{{{\vec{r}}}_{i}}}=\sum\limits_{i}{\left( {{m}_{i}}{{{\ddot{\vec{r}}}}_{i}}-{{{\vec{X}}}_{i}} \right)}\delta {{\vec{r}}_{i}}=0</math> | |||
Das d´Alembertsche Prinzip gilt gleichermaßen für holonome und anholonome Zwangsbedingungen | Das d´Alembertsche Prinzip gilt gleichermaßen für holonome und anholonome Zwangsbedingungen | ||
Beispiel für ein | <u>'''Beispiel für ein Variationsprinzip:'''</u> | ||
'''Differentialprinzip: ( für infinitesimal kleine Variationen):''' | |||
Der wirklich angenommene Zustand eines Systems ist in Extremalzustand in dem Sinn, dass die gesamte virtuelle Arbeit Null ist. Dieser Zustand ist stabil gegen kleine Verrückungen der Bahn | Der wirklich angenommene Zustand eines Systems ist in Extremalzustand in dem Sinn, dass die gesamte virtuelle Arbeit Null ist. Dieser Zustand ist stabil gegen kleine Verrückungen der Bahn | ||
<math>\left\{ \delta {{{\vec{r}}}_{i}} \right\}</math> | |||
. | |||
==Variationsprinzip mit Nebenbedingungen== | ====Variationsprinzip mit Nebenbedingungen==== | ||
Wir numerieren nun die Vektorkoordinaten um: | Wir numerieren nun die Vektorkoordinaten um: | ||
<math>\begin{align} | |||
& \vec{r}\to {{r}_{j}}(j=1...3) \\ | & \vec{r}\to {{r}_{j}}(j=1...3) \\ | ||
& \vec{X}\to {{X}_{j}} \\ | & \vec{X}\to {{X}_{j}} \\ | ||
Line 148: | Line 160: | ||
Aus dem d´Alembertschen Prinzip gewinnen wir: | Aus dem d´Alembertschen Prinzip gewinnen wir: | ||
<math>\sum\limits_{i=1}^{3N}{{{Z}_{i}}{{\delta }_{{}}}{{r}_{i}}}=\sum\limits_{i=1}^{3N}{\left( {{m}_{i}}{{{\ddot{r}}}_{i}}-{{X}_{i}} \right)\delta {{r}_{i}}=0}</math> | |||
Nebenbedingung: | Nebenbedingung: | ||
<math>\sum\limits_{i=1}^{3N}{{{b}_{i}}^{n}\delta {{r}_{i}}=0\quad n=1,...,\nu }</math> | |||
Nü charakterisiert auch hier die Zahl der Nebenbedingungen, der Index n steht für die n-te Nebenbedingung | |||
Dies ist lösbar mit der Methode der Lagrange-Multiplikatoren. | |||
Denn: Wenn die Vektorkomponenten | |||
<math>{{r}_{i}}</math> | |||
frei variierbar wären, also | |||
<math>\delta {{r}_{i}}</math> | |||
beliebig, so müsste gelten: | |||
<math>{{m}_{i}}{{\ddot{r}}_{i}}-{{X}_{i}}=0</math> | |||
Also wäre es sinnvoll, das lineare Gleichungssystem so umzuschreiben, dass ein Satz von Faktoren frei variierbar ist: | |||
Zuerst addieren wir die Nebenbedingungen mit noch beliebigen Lagrangemultiplikatoren | |||
<math>{{\lambda }_{n}}</math> | |||
: | |||
Wir erhalten: | |||
<math>\sum\limits_{j=1}^{3N}{\left( {{m}_{j}}{{{\ddot{r}}}_{j}}-{{X}_{j}}-\sum\limits_{n=1}^{\nu }{{{\lambda }_{n}}{{b}_{j}}^{n}} \right)\delta {{r}_{j}}=0}</math> | |||
Nun sind | |||
<math>\delta {{r}_{1}},\delta {{r}_{2}},...,\delta {{r}_{\nu }}</math> | |||
aus den Nebenbedingungen zu eliminieren. | |||
Die verbleibenden | |||
<math>\delta {{r}_{\nu +1}},...,\delta {{r}_{3N}}</math> | |||
sind nun frei variierbar. | |||
Nun kann das Summenzeichen weggelassen werden, da die verbleibenden Vektorkomponenten frei variiert werden können und dementsprechend jeder Summand für sich Null sein muss: | |||
Es lassen sich | |||
<math>{{\lambda }_{1,}}...,{{\lambda }_{\nu }}</math> | |||
derart bestimmen, dass | |||
<math>{{m}_{j}}{{\ddot{r}}_{j}}-{{X}_{j}}-\sum\limits_{n=1}^{\nu }{{{\lambda }_{n}}{{b}_{j}}^{n}}=0\quad j=1,...,\nu </math> | |||
Das heißt, wir suchen die | |||
<math>{{\lambda }_{1,}}...,{{\lambda }_{\nu }}</math> | |||
aus diesem gegebenen linearen Gleichungssystem für die | |||
<math>{{\lambda }_{n}}(t)</math> | |||
als Funktion der | |||
<math>{{\ddot{r}}_{j}}(t)</math> | |||
. Im stationären Fall ist dies direkt auflösbar. | |||
<math>\sum\limits_{j=\nu +1}^{3N}{\left( {{m}_{j}}{{{\ddot{r}}}_{j}}-{{X}_{j}}-\sum\limits_{n=1}^{\nu }{{{\lambda }_{n}}{{b}_{j}}^{n}} \right)\delta {{r}_{j}}=0}</math> | |||
Da hier jedoch die | |||
: | <math>\delta {{r}_{j}}</math> | ||
frei variierbar sind, gilt: | |||
<math>{{m}_{j}}{{\ddot{r}}_{j}}-{{X}_{j}}-\sum\limits_{n=1}^{\nu }{{{\lambda }_{n}}{{b}_{j}}^{n}}=0</math> | |||
{{ | Die Lagrange- Gleichung der 1. Art | ||
[[Datei: | |||
Aus der Schule bekannt ist die Kraft, die an m1 angreift, nämlich -m1g und die Kraft, die an m2 angreift, nämlich -m2g. | |||
<math>\sum\limits_{n=1}^{\nu }{{{\lambda }_{n}}{{b}_{j}}^{n}}</math> | |||
kann als Zwangskraft interpretiert werden und taucht in der Statik als Lagrange- Parameter auf. | |||
====Beispiel Atwoodsche Fallmaschine==== | |||
[[Datei:Atwoods_machine_functionally.svg|miniatur|Atwoods Fallmaschine]] | |||
Aus der Schule bekannt ist die Kraft, die an m1 angreift, nämlich -m1g und die Kraft , die an m2 angreift, nämlich -m2g. | |||
Beginnen wir mit dem d´Alembertschen Prinzip: | Beginnen wir mit dem d´Alembertschen Prinzip: | ||
<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}{{\delta }_{{}}}{{{\vec{r}}}_{i}}}=\sum\limits_{i}{\left( {{m}_{i}}{{{\ddot{\vec{r}}}}_{i}}-{{{\vec{X}}}_{i}} \right)}\delta {{\vec{r}}_{i}}=0</math> | |||
so folgt: | so folgt: | ||
<math>({{m}_{1}}{{\ddot{h}}_{1}}-{{X}_{1}})\delta {{h}_{1}}+({{m}_{2}}{{\ddot{h}}_{2}}-{{X}_{2}})\delta {{h}_{2}}=0</math> | |||
Da der Aufbau nur ein Rädchen besitzt gilt ganz einfach: | Da der Aufbau nur ein Rädchen besitzt gilt ganz einfach: | ||
<math>\begin{align} | |||
& {{h}_{1}}+{{h}_{2}}=const. \\ | & {{h}_{1}}+{{h}_{2}}=const. \\ | ||
& \delta {{h}_{1}}=-\delta {{h}_{2}} \\ | & \delta {{h}_{1}}=-\delta {{h}_{2}} \\ | ||
Line 195: | Line 270: | ||
Also folgt: | Also folgt: | ||
<math>({{m}_{1}}{{\ddot{h}}_{1}}+{{m}_{1}}g)\delta {{h}_{1}}-(-{{m}_{2}}{{\ddot{h}}_{1}}+{{m}_{2}}g)\delta {{h}_{1}}=0</math> | |||
<math>{{m}_{1}}{{\ddot{h}}_{1}}+{{m}_{1}}g+{{m}_{2}}{{\ddot{h}}_{1}}-{{m}_{2}}g=0</math> | |||
<math>{{\ddot{h}}_{1}}=\frac{({{m}_{2}}-{{m}_{1}})}{{{m}_{1}}+{{m}_{2}}}g</math> | |||
Also: Am bedeutendsten ist das d´Alembertsche Prinzip, welches sagt, dass die Summe über alle virtuellen Arbeiten der Zwangskräfte Null ist: | Also: Am bedeutendsten ist das d´Alembertsche Prinzip, welches sagt, dass die Summe über alle virtuellen Arbeiten der Zwangskräfte Null ist: | ||
<math>\sum\limits_{i}{{{{\vec{Z}}}_{i}}{{\delta }_{{}}}{{{\vec{r}}}_{i}}}=\sum\limits_{i}{\left( {{m}_{i}}{{{\ddot{\vec{r}}}}_{i}}-{{{\vec{X}}}_{i}} \right)}\delta {{\vec{r}}_{i}}=0</math> |