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Kerndrehimpulse und elektromagnetische Kernmomente
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==Gesamtdrehimpuls== [[Datei:Gesamtdrehimpuls18.png|miniatur|Gesamtdrehimpuls <math>j = l \pm \dfrac{1}{2}</math> "parallel" oder"antiparallel"]] {{FB|Gesamtdrehimpuls}} <math>\vec j = \vec l + \vec s</math> eines einzelnen Nukleons <math>j = l \pm \dfrac{1}{2}</math> ~ "parallel" oder"antiparallel" Bei mehreren Nukleonen gibt es verschiedene Kopplungsmöglichkeiten, wie beispielsweise in der Atomphysik die :{{FB|LS-Kopplung}} mit <math> \vec L = \sum \vec l_i, \quad \vec S= \sum \vec s_i, \quad \vec L+ \vec S= \vec I</math> oder die :{{FB|jj-Kopplung}} mit <math> \vec l_i+ \vec s_i= \vec j_i, \quad \sum \vec j = \vec I</math>. Experimentelle Ergebnisse für die Kerndrehimpulse I: (g, g) I = 0 (im Grundzustand) (u, g) , (g, u) I = 1/2, 3/2, 5/2, ... (u, u) = 0, 1, 2, 3, ... Neigung der Protonen und Neutronen, sich jeweils paarweise durch "Antiparallelstellung" der Einzeldrehimpulse mit <math>\vec j_{p_i}+ \vec j_{p_k} = 0</math> bzw. <math> \vec j_{n_i}+ \vec j_{n_k} = 0</math> zu kompensieren. Folgerung für (u, g)- und (g, u)-Kerne <math> \vec I(u, g) = \vec I(g,g-\textrm{Rumpf}) + \vec j_P \to \vec I(u, g) = \vec j_p</math> d. h. I(u, g) = Einzeldrehimpuls <math> \vec j_p</math> des letzten ungepaarten Protons Entsprechend <math>1(g, u) = j_n</math> Einzeldrehimpuls des letzten ungepaarten Neutrons.
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