Das hamiltonsche Wirkungsprinzip

2011-07-03T12:15:18Z

4.71.200.50: DOrKhOuJAGSNvF

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Stabilität und Langzeitverhalten

2011-07-02T14:38:02Z

4.71.200.50: /* Nicht asymptotisch StabilitÃ¤t */

<noinclude>{{Scripthinweis|Mechanik|7|2}}</noinclude>

Hier soll eine allgemeinere Definition von Stabilität gegeben werden.

'''Fixpunkte '''
:<math>\bar{x}*</math>
'''des autonomen dynamischen Systems '''

'''Definition:'''

:<math>\bar{x}*</math>
heißt stabil (auch : Ljapunov- stabil), wenn zu jeder Umgebung U von
:<math>\bar{x}*</math>
eine Umgebung V von
:<math>\bar{x}*</math>
existiert, so dass:

:<math>\bar{x}\in V\Rightarrow \varphi (\bar{x},t)\in U\quad \forall t\ge 0</math>

'''Definition:'''

:<math>\bar{x}*</math>
heißt asymptotisch stabil (auch : Ljapunov- stabil), wenn zu
:<math>\bar{x}*</math>
eine Umgebung U und eine Umgebung U´ von
:<math>\bar{x}*</math>
existiert, so dass:

:<math>\varphi (U,{{t}_{2}})\in U\acute{\ }\subset \varphi (U,{{t}_{1}})\in U\quad f\ddot{u}r\ {{t}_{2}}>{{t}_{1}}\ge 0</math> und <math>\begin{matrix}
\lim \\
t\to \infty \\
\end{matrix}\varphi (\bar{x},t)=\bar{x}*\quad \forall \bar{x}\in U</math>

Das heißt anschaulich: Die Umgebung U schrumpft mit wachsendem t auf
:<math>\bar{x}*</math>
zusammen. Das heißt: Phasenraumvolumina schrumpfen.

asymptotisch stabile Fixpunkte treten somit nur in nicht hamiltonschen Systemen (also bei nicht alleine konservativen Kräften) auf. (Vergl. Kapitel 4.5: Satz von Liouville)

'''Def.: '''Ein dynamisches System heißt dissipativ, wenn Phasenraumvolumina schrumpfen.

'''Lokales Kriterium für Stabilität'''

Wenn
:<math>\bar{x}*</math>
stabil ist, dann hat keiner der Eigenwerte der Jacobimatrix
:<math>{{(DF)}_{\bar{x}*}}</math>
einen positiven Realteil

'''Beispiel: '''Fixpunkt a) des Pendels mit / ohne Reibung, also der Fixpunkt mit Winkel und Ort =0, x1=x2=0

'''Hinreichende Bedingung für asymptotische Stabilität:'''

Alle Eigenwerte haben negative Realteile

Somit wird die Lösung für die Störung für unendliche Zeit beliebig klein und divergiert nicht. Imaginärteile sind oszillierend und damit irrelevant für die Stabilität. Sie geben an, in welcher Zeit die Annäherung an den Fixpunkt (falls vorhanden) erfolgt.

'''Beispiel für Instabilität: Fixpunkte b)'''

'''Allgemeines System mit n=2:'''

'''Linearisierung'''

:<math>\begin{align}
& \left( \begin{matrix}
\delta {{{\dot{x}}}_{1}} \\
\delta {{{\dot{x}}}_{2}} \\
\end{matrix} \right)=A\left( \begin{matrix}
\delta {{x}_{1}} \\
\delta {{x}_{2}} \\
\end{matrix} \right) \\
& \left( \begin{matrix}
{{a}_{11}} & {{a}_{12}} \\
{{a}_{21}} & {{a}_{22}} \\
\end{matrix} \right):=A \\
\end{align}</math>

Eigenwertgleichung:
:<math>\det (A-\lambda 1)=0\Rightarrow \left| \left( \begin{matrix}
{{a}_{11}}-\lambda & {{a}_{12}} \\
{{a}_{21}} & {{a}_{22}}-\lambda \\
\end{matrix} \right) \right|=\left( {{a}_{11}}-\lambda \right)\left( {{a}_{22}}-\lambda \right)-{{a}_{12}}{{a}_{21}}={{\lambda }^{2}}-\lambda \mathbf{t}rA+\det A=0</math>

Somit:
:<math>{{\lambda }_{1/2}}=\frac{1}{2}\left( trA\pm \sqrt{{{\left( trA \right)}^{2}}-4\det A} \right)</math> mit <math>trA=\sum\limits_{i}{\frac{\partial {{F}_{i}}}{\partial {{x}_{i}}}=div\bar{F}}</math>

'''Fallunterscheidung'''

====Stabiler Fokus (Strudelpunkt)====

'''detA>0'''

'''trA<0'''

:<math>{{\left( trA \right)}^{2}}<4\det A</math>

:<math>\begin{align}
& {{\lambda }_{1/2}}=-{{\lambda }_{0}}\pm i\omega \\
& {{\lambda }_{0}},\omega >0 \\
\end{align}</math>

Dies ist eine gedämpfte Schwingung im Phasenraum. Die Phasenraumkruve ist eine elliptische Spirale:

====Instabiler Fokus====

'''detA>0'''

'''trA>0'''

:<math>{{\left( trA \right)}^{2}}<4\det A</math>

:<math>\begin{align}
& {{\lambda }_{1/2}}=+{{\lambda }_{0}}\pm i\omega \\
& {{\lambda }_{0}},\omega >0 \\
\end{align}</math>

Dies ist eine entdämpfte Schwingung. Die Phasenraumkurve ist ebenfalls eine elliptische Spirale, die jedoch in positiver Zeitrichtung nach Außen durchlaufen wird. Damit tr A >0 muss dem System von Außen zugeführt werden (Beispiel: "negative Reibung"):

====Stabiler Knoten====

'''detA>0'''

'''trA<0'''

:<math>{{\left( trA \right)}^{2}}>4\det A</math>

:<math>\begin{align}
& {{\lambda }_{1/2}}<0 \\
& {{\lambda }_{1/2}}\in R \\
\end{align}</math>

Dies ist ein exponenzieller Zerfall. Fast alle Trajektorien nähern sich dabei entlang des Eigenvektors, der zum betragsmäßig kleineren Eigenwert gehört. Weil hier das "Kriechen" zum Fixpunkt, also der Zerfall langsamer stattfindet:

Haha. I woke up down today. Youve cehered me up!

====Sattelpunkt====

'''detA>0'''

:<math>\begin{align}
& {{\lambda }_{1}}>0 \\
& {{\lambda }_{2}}<0 \\
& {{\lambda }_{1/2}}\in R \\
\end{align}</math>

That's really tnhiknig out of the box. Thanks!

====Möglichkeit zur asymptotischen Stabilität====

Wegen trA=0 folgt '''Keine asymptotische Stabilität '''möglich.

'''Beweis: '''Asymptotische Stabilität nur, wenn alle
:<math>\begin{align}
& \operatorname{Re}{{\lambda }_{i}}<0 \\
& \Rightarrow trA=\sum\limits_{i}{\operatorname{Re}{{\lambda }_{i}}}+\sum\limits_{i}{\operatorname{Im}{{\lambda }_{i}}} \\
\end{align}</math>

aber:
:<math>\sum\limits_{i}{\operatorname{Im}{{\lambda }_{i}}}</math>
besteht aus komplex konjugierten Paaren, da die Eigenwertgleichung reell ist!

Somit gilt jedoch
:<math>trA=\sum\limits_{i}{\operatorname{Re}{{\lambda }_{i}}}<0</math>,
was ein Widerspruch zur Voraussetzung für asymptotische Stabilität, mit trA=0

I thank you humlby for sharing your wisdom JJWY

====Beispiel zur Stabilität====

Touchdown! That's a rlaley cool way of putting it!

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